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R. Emden 
2540 = -190 C = T, 
d. li. die Temperatur der höchsten Schichten der Atmo- 
sphäre ist gleich der effektiven Erdtemperatur. 
Gehen wir in die Tiefe, so bleiben B und A — o, so lange 
gleich 1 gesetzt werden kann. In 11 km Höhe, etwa der 
unteren Grenze der Stratosphäre entsprechend, ist ni rund 
Jc^ ist aber bedeutend kleiner als 0,1 zu setzen, da dieser Wert 
mit Berücksichtigung der tiefen, besonders wasserdampf haltigen 
Schichten gewonnen wurde. Dazu kommt, daß in dem Maße, 
wie in die Tiefe gegangen wird, allmählich die Gleichungen (77) 
zur Wirkung gelangen und die Exponentialfunktion in einer 
höheren Potenz abnimmt. Bis in diese Tiefe etwa können 
wir deshalb von einer thermodynamischen Absorption der 
kurzwelligen Strahlung absehen und in Gleichung (81 — 84) 
B = A = o annehmen. Nun sind aber die Gleichungen (83) 
und (85) gewonnen, indem die Absorptionskoeffizienten nach 
Gleichung (77) variabel angenommen wurden. In höheren 
Niveaus gelten diese Beziehungen nicht mehr und die k ändern 
sich nach anderen unbekannten Gesetzen. Teilen wir aber die 
Atmosphäre in Schichten von so geringer Mächtigkeit, daß wir 
in jeder k^ und k^ als konstant annehmen können, so gilt für 
jede Schichte die Gleichung (85a) und zwar mit demselben 
Werte von t, da .B hier oben, wie auseinandergesetzt, ge- 
nügend konstant ist. Die Temperatur jeder Schicht oberhalb 
etwa 11 km bestimmt sich deshalb zu 
und ist nur bestimmt durch das Verhältnis das in den 
ki 
höchsten Schichten den Wert 1 hat, um mit zunehmender 
Tiefe allmählich den Wert anzunehmen (Gleichung 77). 
Wir erhalten für verschiedene Werte dieses Verhältnisses fol- 
gende Temperaturen 
