Strahlungsgleichgewicht und atmosphärische Strahlung. Hl 
einstellt. Absorptionsvermögen und Emissionsvermögen spielen 
dann keine Temperatur bestimmende Rolle (vgl. oben S. 78) 
und wir erhalten 
89) ^Erde = 2540 1/2,2 = 309» = + 36«. 
An der Berührungsfläche Atmosphäre und Erde ergibt sich 
somit ein Temperatursprung von 20« C, der in Wirklichkeit 
durch äußere Wärmeleitung stark herabgesetzt wird, nament- 
lich auf Wasser, wo der Wasserdampf mit der Temperatur 
der Oberfläche in die Atmosphäre Übertritt. Auch diese Strah- 
lungstemperatur der Erdoberfläche hat einen durchaus an- 
nehmbaren Wert. 
Wir untersuchen die Stabilität der Atmosphäre bei Strah- 
lungsgleichgewicht. Dazu haben wir aus Gleichung (83) die 
Temperaturgradienten zu bilden. Für jeden Gleichgewichts- 
zustand gilt dp = gQdz, was wir mit Hilfe der Zustands- 
C? 2? d ^ 
gleichung p = g q R T auch schreiben können — = 
BT' 
In 
Gleichung (85) ersetzen wir die über einem bestimmten Niveau 
liegende Masse m durch den hier herrschenden Wert des 
Druckes p = gm und erhalten durch Differentiation leicht die 
Beziehungen 
90) 
T^dT dp dz 
— p — RT 
dT - T\ 
dz ~ R T* ' 
Damit Stabilität herrscht, muß sein (vgl. oben S. 75). 
dT 1 x — 1 _ 1 2 
dz ^ R ^ RI' 
wenn wir für atmosphärische Luft = -5 = 1,40 ansetzen. In 
Verbindung mit Gleichung (90) sehen wir: Befindet sich die 
Atmosphäre im Strahlungsgleichgewicht, so sind nur 
jene Schichten in einem mechanisch stabilen Gleich- 
gewicht, für welche 
