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R. Emden 
einen mittleren Absorptionskoeffizienten resp. behandelt 
werden können. 
Die absteigende Strahlung B besteht aus den Bestand- 
teilen und B^, B^ die kurzwellige Sonnenstrahlung, B^ die 
langwellige Strahlung der erwärmten Atmosphäre. Die auf- 
steigende Strahlung A, herrührend von der Strahlung der Erd- 
oberfläche und der Atmosphäre ist so tief temperiert, daß 
wir den kurzwelligen Anteil gegenüber A^ vernachlässigen 
können. Ebenso berücksichtigen wir von der Strahlung eines 
schwarzen Körpers von der Temperatur der Atmosphäre ledig- 
lich den langwelligen Teil, setzen also E.^ — E = sT'^. Dann 
lauten die beiden Hauptgleichungen wie im vorangehenden 
Paragraphen : 
dB 
dm 
dB. dB„ 
— ■ H ^ 
d m d m 
— — Z;, i>j — i>2 + \ E^ 
= Z^l • — ^^2 -Z?2 d* ^2 
dA dA^ 
dm dm 
^2 "^2 ^2 ^2 ^2 ^2 
und entsprechend der Gleichung (77) setzen wir 
/Cj = nt^ ; ^2 ~ ^2 
worin für mittlere Feuchtigkeitsverhältnisse &, = 0,4, \ — 9,2 
angenommen werden kann. Statt Strahlungsgleichgewicht an- 
zunehmen, betrachten wir die Temperaturverteilung der Atmo- 
sphäre, also E als Funktion von m gegeben, und integrieren. 
• T. - dl , 
Wie oben S. 105 erhalten wir B^ = oe * und 
B^ = B.^ e 
^2 . 
m* 
^ + ^2 
,,4 n 
r 
Edm. 
Beachten wir, daß B^ (der Wert B an der oberen Grenze der 
Atmosphäre) gleich Null ist, so erhalten wir schließlich nach 
leichter Umformung 
