Strahlungsgleichgewicht und atmosphärische Strahlung. 
123 
93) B = oe * —Ee * E — e je* —^dm, 
0 
worin E den Wert von E an der oberen Grenze der Atmo- 
sphäre bedeutet. Ebenso ergibt sich 
- ‘S-m» 
Ae* 
\e 
E d m 
und nach leichter Umformung 
_ h , 
94) A = {A — E)e^"'-{-E 
’A.n^dE 
4 
dm 
d m, 
oder wenn wir statt der Werte A und E an der oberen Grenze 
die Werte A und E an der unteren Grenze m =31 der Atmo- 
sphäre einführen 
94:a) A = {A- E)e* E e* 
^2 4 
— tn* 
* ^ — d m. 
dm 
Hätten wir die Absorption unabhängig von der Höhen- 
lage der Schicht anzunehmen, so wären in den Gleichungen (93), 
(94) und (94 a) lediglich durch \ — 0,1 und w® durch 
/^.3 = 2,3 zu ersetzen. Die Gleichungen (93), (94) und (94 a) 
enthalten die vollständige Lösung des Problems. Bilden wir 
ihnen entsprechend 
95) — \A)dm, 
so erhalten wir die Energieabgabe jeder Schicht, und dadurch 
ihre Abkühlungsgeschwindigkeit. Integration nach m gibt die 
Wärmeabgabe atmosphärischer Schichten von endlicher Dicke. 
Anwendung der gewonnenen Gleichungen. 
Wir stellen erst in der folgenden kleinen Tabelle die 
Temperaturen zusammen, bei denen ein schwarzer Strahler die 
Menge E ausetrahU. 
cnr min 
