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R. Emden 
Um die Rechnung möglichst zu vereinfachen, setzen wir 
m 
E = M=\. 
Da m ^ p und E ^ haben wir die Polytrope 
^0 \pj \PoJ 
also y. = ^; dies gibt das Temperaturgefälle 
dT 1 
dh 
= — 0,0085“/m. 
— 1 
■E 
Die Temperatur nimmt 0,85° per 100 m ab, also ausnahms- 
weise stark, während wir oben ausnahmsweise kleines Tem- 
peraturgefälle berücksichtigten. Wir können deshalb die Strah- 
lung unter mittleren Verhältnissen beurteilen. In der § 3 be- 
sprochenen Arbeit hat Gold dieselben Temperaturgradienten 
angenommen; wir sind deshalb in der Lage, seine Ergebnisse 
mit unserer vervollkommneten Theorie vergleichen zu können. 
Wir erhalten so 
r _ „.4 c -’»* 1 
100) B = Eg^ni — e * \e^ rZwiJ 
0 
M 
^ r ^„.4 p _^„,4 1 
100 a) A — E^yn-^e^ je * dniy 
m 
Die Integrale lassen sich durch Entwicklung in Reihen 
auswerten, die, da = 2,3, namentlich für den Maximalwert 
4 
m = il/ = 1 schlecht konvergieren. (Für m = \ wurde noch 
1 (h. 
das 10. Glied 33 berücksichtigt.) 
