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R. Emden 
die Strahlung nur in kurzwellige und langwellige 
Strahlung zu zerlegen, den tatsächlich vorliegenden 
Verhältnissen sehr gut Rechnung tragen. 
Würden wir, um uns mittleren Verhältnissen mehr zu 
nähern, den Exponenten der Polytropen y- = \ wählen, so 
würden wir die Temperaturgradienten 0,49®/ioo ui- erhalten, 
und wir hätten Integrale von der Form 
J' 
I ^2 
* m ^ d m 
auszu werten. Für diesen Aufbau der Atmosphäre erhalten wir 
B = 0,SSSEq statt der eben berechneten 0,798 AJ,,, resp. 0,9 A',, 
isotherm. Die beiden kleinen Tabellen reichen deshalb zur 
Beurteilung mittlerer Verhältnisse vollständig aus. 
Die Strahlung A kann nach (100 a) für jedes Niveau be- 
rechnet werden. Ein Freiballon würde bei Nacht pro cm* 
horizontalen Querschnittes die Strahlung JB A erhalten; er 
kann, wie an anderer Stelle ausgeführt werden soll, als Strah- 
lungsmesser dienen. Für die Strahlung^, welche die Atmosphäre 
an ihrer oberen Begrenzung verläßt, ergibt sich A = 0,721 4: 
also 73°/o des Betrages, der unten in die Atmosphäre eintritt. 
[Für den Temperaturgradienten 0,49 ergibt sich A = 0,826 A„.] 
Der Strahlungsgewinn der Atmosphäre beträgt deshalb 
A„(l — 0,7274 — 0,798) 
— 0,525 A„ 
Grammkal 
cm* min 
Sie wird sich infolgedessen um 0,00090 ®/m oder P in 18** 30“ 
abkühlen, falls die Boden temperatur 0° C beträgt. Die Ab- 
kühlung des untersten Kilometers ist selbstverständlich kleiner 
als 7*' 20“, wie sich für isotherm ergab. Die Abkühlungen 
während der Nacht sind somit außerordentlich gering. Um 
die Wärmeabgabe dQ allgemein zu finden, bilden wir mit 
Hilfe der Gleichung (100) die Gleichung (95) und erhalten 
