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R. Emden 
fläche bei Strahlungsgleichgewicht von einer Strahlung B ge- 
trofifen, die durch Gleichung (81) bestimmt ist. Bezeichnen 
wir mit o die auf die obere Begrenzung der Atmosphäre ein- 
fallende Strahlung, so erhalten wir 
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B = aV^ = 1 , 218 - 0 . 
Wärmeschutz ist vorhanden; die zwischengeschal- 
tete Atmosphäre verstärkt die einfallende Strahlung 
um 22®/o. Der Mechanismus des Strahlungsprozesses ist klar. 
Die Atmosphäre wird nicht nur durch die oben einfallende 
Strahlung o, sondern hauptsächlich durch die Rückstrahlung 
der Erdoberfläche, die ihrerseits durch Sonnenstrahlung und 
Gegenstrahlung der Atmosphäre bedingt wird, gewärmt. Die 
Strahlungen ^ M = 1,218 o werden durch Absorption und 
Emission der Atmosphäre auf die Werte B — A = a an der 
oberen Begrenzung herabgesetzt, so daß für das Ganze sich 
die Wärmebilanz Null ergibt. 
Die Konvektionsströme der langen Zykeln hindern die 
Ausbildung des Strahlungsgleichgewichtes innerhalb der Tropo- 
sphäre. Die Temperaturen der Stratosphäre werden dadurch 
nicht geändert; ihre tiefe Temperatur und der geringe Gehalt 
an Wasserdampf lassen sie nur geringe Strahlungsmengen aus- 
senden. Die Gegenstrahlung der Atmosphäre ist beinahe aus- 
schließlich bedingt durch die Anordnung der Troposphäre, 
namentlich in ihren der Erde näheren Schichten. Wir kommen 
deshalb mittleren Verhältnissen sehr nahe, wenn wir die Tem- 
peraturabnahme 0,5”/ioo m. ansetzen; die Temperaturverhält- 
nisse der tieferen, in erster Linie maßgebenden Schichten sind 
dadurch genügend dargestellt. Nach S. 130 berechnet sich 
dann die Gegenstrahlung der Atmosphäre genügend genau zu- 
103) R = 0,84 = 0,84 
wenn die Bodentemperatur der Atmosphäre mißt. Um den 
in Wirklichkeit vorliegenden Verhältnissen möglichst Rechnung 
zu tragen, verlassen wir die Annahme, daß die Sonnenstrah- 
