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F. Noetber 
liehen Strömungszustand annehmen, daß sie es für genügend 
große Wandgeschwindigkeiten nicht mehr ist. Die nichtsta- 
tionäre Laminarbewegung, die zur stationären zurückführen 
würde, tritt also dann tatsächlich nicht ein, sondern eine nicht- 
laminare, turbulente Bewegung. Ihr näherer Charakter bleibt 
noch unbekannt, aber es ist zu vermuten, daß sie nicht zur 
stationären Laminarbewegung führt, sondern zu der experi- 
mentell bekannten turbulenten Strömungsform. Wir finden so 
einen tatsächlichen Hinweis auf den instabilen Charakter der 
stationären Laminarbewegung. Der Eintritt der Instabilität in 
diesem Sinne bedeutet eine obere Grenze für die , kritische“ 
Geschwindigkeit. 
§ 2. Grundgleichungen. 
Wir nehmen an, daß nicht nur die zu Grunde gelegten 
laminaren Bewegungen sondern auch die überlagerten Störungs- 
bewegungen eben und zwar horizontal seien. Die hydrodyna- 
mischen Gleichungen für inkompressible Strömung lauten für 
diesen kräftefreien Fall: 
( 1 ) 
Q 
du du 
— 4 - U — 
dt dx 
(dv 
- 
dv 
dx 
+ V 
dv\ 
^yj 
dx 
= }iD{v) - ^ 
a_^ 
dx^ dy 
wobei M, V die Geschwindigkeitskomponenten bzw. nach den 
Richtungen x und ?/, 'p den Druck, o und f.i die Flüssigkeits- 
konstanten Dichte und Viskositätskoeffizient bezeichnen und 
d^ d^ 
dx^ dtf 
= i>(n 
gesetzt ist. 
Wenn wir für eine laminare Strömung die a:-Achse parallel 
zu den Wänden annehmen, wird v = 0 und für deren Ge- 
schwindigkeitskomponente Mj und den Druck erhalten wir 
aus (1): 
