Die Entstellung einer turbulenten Flüssigkeitsbewegung. 313 
( 2 ) 
awj a/i, 
a 
a^c 
= 0 ; 
2y 
= 0 . 
Aus den ersten beiden dieser Gleichungen folgt: 
= 0 , 
der Druckabfall muß also linear sein. Da wir unsere gerad- 
linige Strömung als eine vereinfachte Darstellung der ge- 
schlossenen kreiszylindrischen bei Couette betrachten, so muß 
somit der Druckabfall 
Gleichung : 
( 3 ) 
3 Yi 
— - überall 0 sein, und es bleibt die 
dx 
= ^ 
a^ w, 
Aus dieser Grundgleichung für die nichtstationäre liaminar- 
bewegung folgt, daß der Ausgleich der Geschwindigkeiten nach 
der stationären Laminarbewegung hin nach den Gesetzen der 
AVärmeleitung vor sich geht und als solcher, solange man 
im Gebiet der laminaren Strömung bleibt, stabil wäre. Dies 
ist wichtig zu bemerken, weil daraus hervorgeht, daß es sich 
bei der weiterhin nachgewiesenen Instabilität nicht bloß um 
eine Veränderung des laminaren Ausgleichs, sondern wirklich 
um eine Abweichung von der laminaren Strömung handelt. 
Wir bezeichnen nun mit ü die Geschwindigkeit der be- 
wegten Wand und beziehen aus Zweckmäßigkeitsgründen die 
Gleichungen auf ein Koordinatensystem, das sich mit der Ge- 
schwindigkeit — in gleicher Richtung bewegt, der Nullpunkt 
liege in der Mittelebene des Kanals. Dessen Breite sei h; 
dann lauten die Randbedingungen für die allgemeine Strömung: 
Für ?/ = -h I ist:ti=-\-^; v = 0. 
ist: u = 
U 
2 ’ 
t; = 0. 
( 4 ) 
ir- 
Für ^ - 
