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Sitzung dei" math.-phys. Klasse vom 13. Januar 1906. 
ist, als eine bestimmte, endliche Länge, aber dennoch genügend 
klein so, daß die Oberfläche co^ dieser Kugel den Raum r — Tj 
in zwei Teile und t — Tj — zerlegt, und daß für je zwei 
Punkte 1 und 2 des Raumes Tj ; 
abs. \ E\\c^A - . 
Es ist dann : 
abs. 1 t<h[ I + ^ • ^ 2 ] 
wobei wir durch den Index andeuten, daß das Potential V 
nur über den Raum Tg erstreckt werden soll, und unter ds 
ein Element der Graden 1,2*) verstehen, und es ist auf der 
Graden 1, 2 : 
aDgi 
z r 
ds' 
drds, 
' O S Tt% Tn 
oder, da entsprechend der Formel 3) : 
J dr 1 rcos(rv) ^ | v die in das Gebiet Tg hinein- 
r*~^- A — ij . gehende Normale von dco, 
Tg 
12.4 1 
Itt + 
12.4 
”1^ 
2 * 12 
12 
4:71 
daraus folgt : 
or 4812 — l) 
S[\E((,„)-E{X!/z)\ + : - f dr < 4^ -F, ^ 
Tg j V O J. A 
somit : 
5) abs. D, V i; 5 i--. A r>,, . 
Schließlich ist, da II größer ist als eine gegebene end- 
liche Länge ; 
*) Falls die Yerbindungsgrade 1, 2 nicht ganz im Innenraume ver- 
laufen sollte, kann dieselbe durch eine andere zwischen 1 und 2 ver- 
laufende, ganz im Innenraume liegende Kurve s ersetzt werden. 
