A. Korn: Lösung des elastischen Gleichgewichtsprobleins. 67 
XY Z wieder in x derart stetig sind, daß für zwei Punkte 1 
und 2 in genügend kleiner Entfernung : 
96) abs. X ly < endl. Konst, . 
und (9 eine stetige, allgemeine Potentialfunktion vorstellen soll, 
von der wir nur wissen, daß ihre Stetigkeit in r die Be- 
dingung erfüllt: 
O O 
97) abs. I 0|j < endl. Konst, 
für zwei Punkte 1 und 2 in genügend kleiner Entfernung 
Es folgt nämlich in diesem Falle aus den Formeln 91) in 
derselben Weise, wie 46) aus 37) folgte. 
wo Ho eine Funktioji der Stelle an co darstellt, die derart 
stetig ist, daß für zwei Punkte 1 und 2 der Fläche in ge- 
nügend kleiner Entfernung : 
99) abs. 1 Hq < F abs. Max. (0, X, Y, Z) • r 
wo A ein ganz beliebiger echter Bruch, F eine endliche Kon- 
stante ist, die nur von der Gestalt der Fläche oj und der 
Wahl des echten Bruches A abhängig ist, den man z. B. 
gleich A setzen kann. 
Es ist ferner 6^ nach wie vor eine stetige Potential- 
funktion des Raumes, die nunmehr nach dem Satze IV des 
II. Abschnitts der vorstehenden Abhandlung*) im ganzen 
Raume t bei genügend kleinem der Bedingung 93) genügt. 
*) Diese Berichte S. 28. 
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