H. Seeliger: Über die sogenannte absolute Bewegung. 111 
I j; f sein mögen, den Kraftkomponenten X, Y, Z ausgesetzt 
sein und diese verändern sich mit j/, C- Strenge genommen 
werden sie auch die Zeit explizite enthalten; diese Abhängig- 
keit kann aber vorerst sicherlich unberücksichtigt bleiben. 
Sind nun M, to Masse und Inertialkoordinaten der 
Sonne, m, C dieselben Größen für einen Planeten, so 
hat man: 
tjt t t t 
^ 4- li^y X 
dt^ H * zJj* 
Die X ist auf alle Planeten, auf alle Planeten mit 
Ausnahme des betrachteten auszudehnen. Ferner ist r der 
Radiusvektor der Planeten, seine Entfernung von einem 
anderen Planeten, X Q und X die Werte von X an den Stellen 
Co und 
Für den Schwerpunkt EYZ des Planetensystems ist: 
(iV + Xm) M Xq + Xm X 
(XV 
und für die relativen Koordinaten xyz des betrachteten Planeten 
gegen die Sonne ergeben sich die Gleichungen: 
o o o o 
und ähnliche für y und 2 . Hier bedeutet B. die gewöhnliche, 
aus der Anziehung der Planeten hervorgehende Störungsfunktion. 
Die Veränderung der Komponenten XYZ mit den Koordinaten 
Avird sicher sehr klein sein. Erlaubt man sich in der betreffen- 
den Taylorschen Reihe die Glieder 2. Ordnung fortzu- 
lassen und nennt man Xg Yg Zg die Werte von XYZ im 
Sclnverpunkt des Planetensystems, so wird 
