H. Seeliger; Über die sogenannte absolute Bewegung. 119 
W erden die 2. Potenzen der oben genannten Neigungen 
fortgelassen, so folgt bekanntlicli daraus: 
h -y a' = Q, c -f «" = 0, c' -\- h“ = 0 
und wenn man setzt:’) 
a' — — b = r^; — a“ ~ c ~ q; b“ = — c = p 
so wird 
x' = X — + ] 
y‘ =y—pz 4- r^x J (2) 
z‘ = z — qx py ) 
und mit derselben Genauigkeit: 
X = x -y r^y — qz j 
y = y —r^x \ (2a) 
z = z' -y qx' — py' } 
Die pqr^ sind bekanntlich die Drehkomponenteu des einen 
Koordinatensystems um das andere. Die Gesamtdrehung erfolgt 
um eine Achse mit den Neigungswinkeln a, ß, y gegen das 
System x' y' z' mit einer Winkeldrehung Q und es ist 
Q = Vp'*' -y q^ -y A, ^ cos a — p, Q cos ß = y, Q cos y = r j 
Sind beide Koordinatensysteme rechtsdrehende (sog. Kork- 
zieher-) Systeme, so daß also die a;' Achse durch eine positive 
Drehung um die s' Achse um 90 Grad in die y' Achse gebracht 
werden kann und in ähnlicher Weise die Achse in die 
z' Achse und die z' Achse in die x Achse, so bedeuten positive 
p qr^ positive Drehungen, die um die Achsen des empirischen 
Systems x' y' z' ausgeführt werden müssen, um zum Inertial- 
system X y z zu führen. Die in der Astronomie üblichen 
Systeme der Rektaszensionen und Deklinationen, ebenso wie 
der Längen und Breiten sind solche rechtsdrehende Systeme. 
Die pqr^ können im allgemeinen beliebige Funktionen der 
Zeit sein. Ich will mich, was vorderhand ausreichend sein 
') Vgl. u. A. H. Weber, Die partiellen Differentialgleichungen der 
Physik. Leipzig 1900, 1, S. 201. 
