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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 3. Febniar 1906. 
dürfte, mit der Annahme begnügen, daß p q_T^ sich propor- 
tional mit t ändern, so daß sie für ^ = 0 selbst verschwinden. 
Es soll also gesetzt werden 
rj = tVe t 
P = lVxt, q = iVy t, 
Wx = iv cos a, Wy — w cos ß, iVg = w cos y 
wo die Drehkomponenten iVx Wy iv^ um die 3 Achsen als unab- 
hängig von t anzusehen sind. 
Aus den Gleichungen (2 a) folgt dann : 
dx' dx dxf' , ds' 
d‘^x‘ dt^x d}y' , d'^z' - dti' , ^ dz' 
dti = -.w + ä dt^- - 2 -dt 
und aus (1) ergehen sich dann die Störungskomponenten 
dt 
X— 2 -j- 2 Wy 
dz 
dt 
dz dx 
= — 2 ^ + 2 MJj 
dt 
( 3 ) 
Hierin können nach Belieben die xy z durch x' y z' er- 
setzt werden. Diesen Störungskomponenten entsprechend wer- 
den die Bahnelemente periodische und säkulare Veränderungen 
erleiden. Zur Ermittlung dieser wird man am besten die 
Kraftkomponenten H, S, W, in der Richtung des Radiusvektor, 
senkrecht darauf in der Bahnebene und senkrecht auf die 
Bahnebene, berechnen. Es seien x y z Ekliptikalkoordinaten, 
ferner sollen die früheren Bezeichnungen festgehalten werden, 
außerdem v die wahre Anomalie, u = v — Q = v w 
und^ = a(l — e^) sein. Man hat dann bekanntlich: 
