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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 5. Mai 1906. 
Doch ist für die 41 Min. -Seiche auf Grund der zahlreichen Be- 
ol^achtungen ein Zweifel über die Richtung des Talweges fast 
ausgeschlossen. 
Aus der so erhaltenen Normalkurve treten ganz deutlich 
die vier plötzlichen (iuerschnittsänd erungen bei Punkt 
9, 12, 15 und 17 hervor. Dieselben üben jedenfalls auf die 
Dauer der einzelnen Schwingungen je nach der Entfernung der 
betreffenden Einschnürungen von den Knotenlinien einen be- 
deutenden Einfluß aus. Außerdem verursachen sie sehr wahr- 
scheinlich die Instabilität mancher Schwingungen, deren Knoten 
in die Nähe dieser Seestellen fallen, ohne mit denselben genau 
zusammenzufallen. Auf die Dauer der 41 Min. -Seiche übt wohl 
besonders die konvexe Stelle bei Punkt 12 der Normalkurve 
eine verlängernde Wirkung aus, da der Knoten dieser Schwin- 
gung dorthin fällt. Eine exakte Berechnung der Seicheskon- 
stanten, welche auch an der vorliegenden Kurve trotz der Ein- 
engungen durch Annähern an Stücke von Parabeln und geraden 
Linien nach Chrystal vorgenommen werden könnte, kann aber 
aus einem weiteren Grunde keine brauchbare Annäherung lie- 
fern. Die Koordinaten des Kurvenzuges im Inselsee sind gegen- 
über denjenigen für den Weitsee verschwindend klein und ihre 
Verhältnisse gehen in die zur Auswertung der Seicheskonstanten 
vorzunehmenden Rechnungen ein. 
Da man also am Chiemsee auf die Anwendung der exakten 
Theorie verzichten muß, ist man auf Annäherungsformeln ange- 
wiesen und da gerade hier die P. Du Boyssche Theorie einen 
so <;ut übereinstimmenden Wert für die Dauer der 41 Min.- 
Seiche geliefert hat, möchte ich im folgenden an der Hand der 
Chrystalschen Theorie kurz untersuchen, für welche Becken- 
formen die genannte Formel l)rauchbare Werte für die uni- 
nodale Schwingungsdauer ergibt. 
P. Du Boys gelangte, wie Chrystal durch seine neue Theorie 
uns lehrt, durch ungenaue Anwendung der Theorie fort- 
schreitender Wellen, sogenannter „Einzel wellen“, auf die 
, wobei T die 
i dl 
stehenden Wellen zu der Formel: J'=2r-; 
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