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ft. Seeliger 
Wir charakterisieren die Intensität der jonisierenden Strah- 
lung in der üblichen Weise durch die Anzahl q von Jonen- 
paaren, welche pro Volum- und Zeiteinheit in Luft von Atmo- 
sphärendruck erzeugt werden. Die Beobachtungen haben dann 
zweierlei Angaben zu liefern; die der ersten Art sind quanti- 
tativer Natur und geben jeweils den Zahlenwert von q an, 
die der zweiten Art sind funktioneller Natur und geben q als 
Funktion der Höhe. Beide sind für die Theorie von gleicher 
Wichtigkeit, beide aber können aus den Beobachtungen nicht 
direkt entnommen werden, sondern erst nach einer Reduktion, 
die mit einiger Unsicherheit behaftet ist. Was man nämlich 
direkt mißt, ist die Gesamtjonisation Q in der Volumeinheit 
des Füllgases, die sich zusammensetzt aus drei Teilen, nämlich 
aus 1. der gesuchten, d. h. in die Theorie eingehenden Volum- 
jonisierung q durch die äußere Strahlung, 2. der bereits be- 
sprochenen und sozusagen als Apparatkonstante aufzufassenden 
Eigenjonisierung q x des Jonisationsgefäßes und 3. der Joni- 
sierung q 2 durch die von der äußeren Strahlung in den Wänden 
des Gefäßes ausgelösten Sekundärstrahlen. Es ist also 
Q = + <z 2 * 
Der Teil q x läßt sich, wie verschiedentlich gezeigt wurde 1 ), 
exakt bestimmen und ist für denselben Apparat in der Tat 
konstant, so daß er also bei der Reduktion des q aus dem Q 
lediglich als additive Konstante auftritt. Wesentlich anders 
liegt jedoch die Sache leider hinsichtlich des Anteils q 2 , welche 
eine beträchtliche Unsicherheit in jene Reduktion hereinbringt. 
Man wird im allgemeinen annehmen können — es hat darauf 
wohl zuerst Linke hingewiesen 2 ) — , daß q 2 proportional q ist. 
Setzt man q 2 — aq } so wird Gl. 1) 
s = 2) 
Die Größe des Proportionalitätsfaktors a wird nun nicht 
nur von der Gestalt und dem Material des benutzten Jonisations- 
1 ) Z. B. Bergwitz, Festschrift für Elster und Geitel 1015, S. 585. 
2 ) Linke, Meteor. Zeitschr. 33, S. 157, 510, 191G. 
