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R. Seeliger 
Die Bedeutung von i in diesem Ansatz erkennt man so- 
fort durch eine Integration über den ganzen unendlichen Kaum 
um das strahlende Element; es ist nämlich 
i =rjnr-^ Livd,, ‘= idv 4> 
d. h. i ist die Anzahl von Jonen, welche die von der Volum- 
einheit in der Zeiteinheit ausgehende Strahlung in dem be- 
trachteten Medium überhaupt erzeugen kann. Im allgemeinen 
Fall ist nun X eine Funktion des Ortes, d. h. es ist X = X a 
•f(x,y,z), worin f(x,y,z ) eine bekannte Funktion sein soll. 
Dann ergibt also 3) für den im Jonisationsgefäß beobachteten 
Wert von q die folgende quellenmäßige Darstellung: 
2 = 
e~ ? -of 
r 
2 
dv 
5) 
und die Problemstellung läßt sich nun analytisch in Strenge 
folgendermaßen fassen. Gegeben ist q als Funktion des Ortes, 
gesucht ist die Ergiebigkeit i und die Verteilung der Quellen 
und der Wert von X 0 . Für die uns hier interessierenden Fragen 
vereinfacht sich nun die Sachlage insofern noch in formaler 
Beziehung, als alle eingehenden Größen nur Funktionen einer 
Koordinate, nämlich der Höhe x über dem Boden sind. Wir 
können nämlich in allen hier in Betracht kommenden Fällen 
ohne Bedenken annehmen (vgl. S. 26 ff.), daß alle Verhältnisse 
jeweils in horizontalen, der Erdoberfläche parallelen Ebenen 
dieselben sind, d. h. daß q, i und f nur Funktionen der ver- 
tikalen Koordinate x sind. Eine einfache Überlegung 1 ) gibt 
dann auf Grund des Ansatzes 3) die Beziehung 5) in der 
folgenden Form 
00 CO 
2@) = ^ ji(x)dxj^-dn, 6a) 
0 L (x, ;) | 
worin zur Abkürzung gesetzt ist 
X 
L (x, £) = j* X (z) dz. 6 b) 
i 
’) Man vgl. eine Arbeit von Schrödinger, Wien. Ber. 121, S. 2391, 1912. 
