Über den Ursprung der durehdr. atmosphär. Strahlung. 
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stanzen in Betracht kommen, die in sehr großen Höhen lagern. 
Ohne weitere Hypothesen können wir dies zunächst formal so 
ausdrücken, daß wir ansetzen 
i (x) = 0 H 2 <[ x < H t 
* 0*0 = *0 
7 ) 
worin bereits H l eine Höhe jenseits der uns bis jetzt erreich- 
baren ist. Dieser Ansatz umfaßt für H 2 — cc naturgemäß als 
speziellen Unterfall zugleich die Annahme eine Erfüllung des 
Weltraumes oder praktisch hinreichend großer Teile desselben 
mit strahlender Substanz. Ferner wollen wir annehmen, daß 
i 0 eine konstante Größe ist, nämlich der Mittelwert der Quellen- 
dichte; wie man unschwer einsieht, genügt diese wesentlich 
vereinfachende Annahme zunächst allen Bedürfnissen. Die 
Gl. 6 a) wird dann also 
8 ) 
Hl |Z (i,|)| 
Um diese nun der Diskussion zugänglich zu machen, 
müssen wir ferner L analytisch darstellen, d. h. wir müssen 
hinsichtlich des Verlaufs von X mit der Höhe gewisse An- 
nahmen machen. Es ist wohl als sicher anzunehmen, daß X 
außerhalb der mit strahlender Substanz erfüllten Raumteile 
proportional der Dichte q der Atmosphäre ist. Über den Ver- 
lauf dieser sind wir nun namentlich in den hohen Schichten 
nur sehr unvollkommen unterrichtet 1 ); wie man sich rech- 
nerisch jedoch leicht überzeugt, nimmt die genaue Kenntnis 
der Dichte und der chemischen Zusammensetzung der Atmo- 
sphäre mit steigender Höhe praktisch an Bedeutung sehr rasch 
ab, so daß nur der Dichteabfall in den unteren Schichten von 
Wichtigkeit ist. Am einfachsten und nächstliegendsten ist es 
jedenfalls, nach der gewöhnlichen barometrischen Höhenformel 
*) Man vgl. etwa die Diskussion der liier hereinspielenden Fragen 
in dem Artikel von Bemporad über die Refraktion des Lichts in der 
Erdatmosphäre. Winkelmanns Handbuch, Bd, VI, S. 503 ff. 
