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R. Seeliger 
für eine isotherme Atmosphäre zu rechnen, die bei Annahme 
einer geeigneten Mitteltemperatur eine für das Folgende voll- 
kommen genügende Anschmiegung an die wirklichen Verhält- 
nisse ergibt. Innerhalb der strahlenden Substanz selbst kommt 
nun zu der Absorption der Atmosphäre noch die Selbstabsorp- 
tion der strahlenden Substanz, deren Einführung bereits oben 
begründet wurde. Setzen wir also Q = Q 0 • e~ ax (a = 1 -25- IO -6 ) 
und dementsprechend l = ?. 0 -e~ ax und bezeichnen den Koeffi- 
zienten der Selbstabsorption mit X', so wird 
9 a) 
Dieser Ausdruck ist nun zur weiteren Verwendung recht 
wenig geeignet, er führt zu sehr komplizierten und unüber- 
sichtlichen Rechnungen. Wir wollen deshalb zunächst eine 
erste Näherung benutzen in der Form: 
L (x, |) = ^ ( e~ a • — er a "i) + X‘(x — AQ, 9) 
d. h. wir wollen die Luftabsorption innerhalb der strahlenden 
Schicht einfach gegenüber der Selbstabsorption vernachlässigen. 
Dadurch erhalten wir die Möglichkeit zu einer fast mühelosen 
Behandlung des Problems ohne merkliche Einbuße an Genauig- 
keit; die Annäherung durch den Ausdruck 9) ist nämlich eine 
sehr gute, wenn AAj genügend groß ist. Man erkennt dies am 
einfachsten, wenn man die Totalabsorption der Atmosphäre 
oberhalb H v die wir eben vernachlässigt haben, ausrechnet, 
und die sich zu 
ergibt. Für a = 1,25 • 10 -6 und X 0 ~ 5 • 10" 6 entsprechend 
den späteren Resultaten erhält man 
H x (km) 20 30 40 50 100 
A J 
J 
0.27 0.09 0.025 0.008 < IO" 4 
