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R. Seeliger 
10 ) 
11 ) 
worin <P die verschiedentlich tabulierte Transzendente 1 ) ist: 
oc 
12 ) 
y 
Aus diesem Resultat können wir nun bereits eine Reihe 
wichtiger Folgerungen ziehen. Da nach allen bisherigen Er- 
fahrungen sowohl i 0 wie /' proportional der räumlichen Dichte 
der strahlenden Substanz ist, so folgt, daß #(£) unabhängig 
ist von der Dichte; wir können also die strahlende Substanz 
im Raum mit beliebiger Dichte verteilen, ohne die beobach- 
teten q Werte zu beeinflussen. 
Wenn wir in Gl. 1 1) das zweite Glied des Arguments weg- 
lassen, also die untere Grenze der strahlenden Schicht eben- 
falls in sehr große Höhe legen, so erhalten wir, da an sich 
H 1 > 30 km und £ <C 10 km anzusetzen ist, nur geringe Ände- 
rungen der q Werte. Wie eine numerische Rechnung zeigt, 
betragen diese selbst gegen die Werte für H x = 30 km nur 
1 1 °/ 0 (für | = 0) bzw. 13°/o (für £ =’ 10 km) und nehmen 
mit wachsenden H x sehr rasch weiter ab. In Anbetracht der 
nach § 2 geringen Genauigkeit der bis jetzt zur Verfügung 
stehenden Beobachtungsresultate ist es also gleichgültig bzw. 
nicht zu entscheiden, in welcher Höhe die strahlende Schicht 
(oberhalb 30 km) beginnt. 
Nach Gl. 10) enthält nun der Ausdruck für q außer /„ 
noch die Unbekannte deren Größe zunächst wenig interes- 
siert und zudem ganz unbekannt ist, so daß wir sie tunlichst 
aus der weiteren Diskussion eliminieren müssen ; es genügt 
nun in der Tat, dies in gewissem Umfang zu erreichen. Zu- 
nächst können wir lediglich aus der S. 7 postulierten Eigen- 
’) Tabellen und Literaturnachweise in dem Buch von St. Meyer 
und v. Schweidler, S. 72, 489. 
