Über den Ursprung der durchdr. atmosphiir. Strahlung. 
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schaft der q Kurve, nirgends konkav zum Erdboden zu ver- 
laufen, einen unteren Grenzwert für A 0 abzuleiten. Bilden wir 
nämlich und setzen zur Abkürzung 
l 
aS = z; 
so erhalten wir 
dq 
dl 
= konst. s 
k e -aH i=c 
a 
13) 
00 
\ e ~zr dn = e(*)- 
J n 
14) 
C\ + S 
Die Funktion o(z) steigt nun mit wachsendem z rasch zu 
einem Maximum auf, um dann langsam wieder gegen Null 
abzusinken; sie ist in Fig. 2 für c, = 0 {H x = oo) und zur 
Übersicht noch für = 0.05 (H t ~ 35 km) aufgezeichnet. 
^2 Q 
Nun ist nach der Voraussetzung -r~ im ganzen Beobachtungs- 
CI £ 
intervall > 0. Bezeichnen wir die Abscisse des Maximums von 
q mit z ff , so muß also das ganze Beobachtungsintervall zwi- 
schen z = — und z = z „ liegen, d. h. es muß z > z v sein. 
a äo) h 
Nach Gl. 13) erhalten wir daraus die folgende Ungleichung 
für X n , ^ 
K >a'Z H -e? 
den größten Wert von 
£ im Beobachtungsintervall 
worin £ 
bedeutet. Nun ist außer für H l — oo die Größe z R nach 
Gl. 13) ihrerseits wieder Funktion von A 0 , so daß 15) in Strenge 
nur für ersteren Fall eine untere Grenze für A 0 ergibt. In praxi 
ist jedoch, wie aus der Fig. 2 hervorgeht, der Einfluß dieser 
Vernachlässigung so gering, daß er nicht in Betracht kommt 1 ). 
Setzen wir nun in 15) die Zahlenwerte a = 1,25- 10~ 6 , 0,45 
und £,„ entsprechend dem jetzigen Stand der Beobachtungs- 
technik 10 km = 10 6 , so erhalten wir 
X 0 > 1,6 • 10 -G . 
U In Strenge läßt sich natürlich die entsprechende analoge Un- 
lung direkt aus Gl. 1; 
risch relativ einfach lösen. 
gleichung direkt aus Gl. 13, 14 gewinnen für den Fall c t 0 und nume 
