Über den Ursprung der durebdr. atniosphär. Strahlung. 1 ( 
nicht nur sehr klein und deshalb relativ unsicher, sondern 
auch durch die Erdstrahlung beeinflußt sind. Da der letztere 
Einfluß nach dem bekannten Durchdringungsvermögen der Erd- 
strahlung (A a , 'x, 5 • 10 -5 ) in 2 km Höhe praktisch bereits er- 
loschen ist, scheint von den genannten Gesichtspunkten aus 
die Wahl der Punkte f = 2 km und £ = 9 km (entsprechend 
der größten von Kolhörster erreichten Höhe) die günstigste 
zu sein. Wir setzen demgemäß als Bestimmungsgleichung für 
A 0 nach Gl. 10) und 11) an: 
die sich an Hand der für die Transzendente <P existierenden 
Tafeln numerisch lösen läßt. Zu bemerken ist, daß die in 
§ 2 besprochene Reduktion hier wegen der Quotientbildung 
ganz herausfällt und die Größe des dort eingeführten Reduk- 
tionsfaktors also keine Rolle spielt; ebenso ist, wie wir bereits 
sahen, der Einfluß der Größe von H x bereits von H x = 30 km 
ab kein nennenswerter. Zur Übersicht ist in Fig. 3 die Lösung 
der Gl. 16) für verschiedene Werte von und für H, = oo 
«9 
sowie für H l = 30 km gegeben. Für die von Kolhörster 
beobachteten Werte ist = 12,7, so daß sich also X n zu 
2 2 
5 • 10" G ergeben würde. Dies ist, wie nebenbei bemerkt sei, 
in vorzüglicher Übereinstimmung mit dem auf Grund recht 
spezieller Annahmen von Linke erhaltenen Resultat 4,6 • 10 -6 
und dürfte die eingangs empfohlene, etwas großzügigere Inter- 
pretation des Beobachtungsmaterials rechtfertigen. 
Wir hatten nun bisher die Form der beobachteten q Kurve 
absichtlich weitgehend unbeachtet gelassen und nur gewisse 
allgemeine Eigenschaften derselben verwendet. Berechnen wir 
nun zum Schluß den Verlauf von q s nach Gl. 11) und ver- 
gleichen ihn mit dem beobachteten Verlauf, so erhalten wir 
Sitzungsb. d. math.-pliys. Kl. Jahrg. 1918. 2 
