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R. Seeliger 
Vorteil natürlich ein nur scheinbarer und hier lediglich da- 
durch erreicht, daß wir eben die benutzte Reihe mit dem 
ersten Glied abgebrochen haben. Nimmt man übrigens, wie 
dies Linke später in der Erwiderung auf einige von Bergwitz 1 ) 
geäußerte Bedenken tut, die Schicht nun doch wieder von 
endlicher Dicke an, indem man mehrere Schichten von kleiner 
Dicke übereinander lagert, so kommt A' auch physikalisch 
wiederum herein, wenn man nicht die Selbstabsorption über- 
haupt vernachlässigt. 
In Gl. 19) können wir nun wie früher setzen 
A' d — (A') e -iq ■ d = (A% _ i • Masse 22) 
und erhalten so das allgemeine Resultat, daß q nur abhängt 
von der in der Schicht verteilten Gesamtmasse, daß es dagegen 
ganz gleichgültig ist, wie dick die Schicht ist. Wir könnten 
z. B. deshalb, wenn A' bekannt wäre, aus unseren Beobach- 
tungen die Gesamtmasse und die untere Grenze der Schicht be- 
stimmen, aber nichts über die Höhenlage der oberen Grenze aus- 
sagen; natürlich ist dies Resultat eine Folge unseres Näherungs- 
ansatzes 9), wird aber jedenfalls mit großer Annäherung gelten. 
Zum Schluß sei noch kurz hingewiesen auf die Möglich- 
keiten, durch eine Erweiterung des Ansatzes 8) ev. einen engeren 
Anschluß der theoretischen an die beobachtete q Kurve zu ge- 
winnen ; bei der Mannigfaltigkeit der sich bietenden Möglich- 
keiten und dem heutigen Stand der experimentellen Forschung 
scheint ein näheres Eingehen mir hier unnötig zu sein und ein 
allgemeiner Hinweis zu genügen, zumal prinzipielle Schwierig- 
keiten bei der Durchführung nicht auftreteu. Wir könnten 
einmal i 0 räumlich variabel annehmen und dadurch die q Kurve 
in weiten Grenzen verbiegen, oder wir könnten die Strahlung 
inhomogen annehmen und damit an Stelle von 8) den folgen- 
den Ansatz treten lassen : 
Im n p— *i 
q(£) — ^ \ dx \ dn. 23) 
** v — | « J t / W 
H t £(*,£), 
x ) Bergwitz, Met. Zeitsclir. 33, S. 310, 1916. 
