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R, Seeliger 
namentlich in mathematischer Beziehung wesentlich verein- 
fachenden Ansatz wollen wir nun für den Fall, daß die untere 
Schichtgrenze H x < 30 km ist, für alle H >■ 30 km wie bisher 
die Luftabsorption ignorieren und nur die Eigenabsorption be- 
rücksichtigen, für i/j<iZ<30km die Luftabsorption nun 
aber auch innerhalb der strahlenden Substanz und zwar in 
der Weise berücksichtigen, daß wir dort mit einer mittleren 
homogenen Absorption rechnen, entsprechend der mittleren 
isothermen Luftdichte zwischen H x und 30 km. Dadurch er- 
reichen wir einen recht guten Anschluß an die wirklichen Ver- 
hältnisse, ohne die mathematische Behandlung zu komplizieren; 
allerdings tritt dabei gerade die Höhe H — 30 km willkürlich 
als Grenzniveau der Absorption und der Mittelwertsbildung 
auf, sie kann aber natürlich ohne prinzipielle Änderung durch 
eine andere ersetzt werden und außerdem dürfe ihre Wahl 
durch die S. 12 durchgeführte Überschlagsrechnung auch sach- 
lich in gewissem Grad gerechtfertigt sein. Erstreckt sich die 
strahlende Schicht von H x bis H 2 (d — H 2 — H x ), so ist für 
H 2 < 30 km 
L (x, f) --= (e ~ — er- “ Ä i) + X(x — H x ) 
9' al 
_ e~ aH ' (1 — e~ ad ) 
a d 
wobei hier wie im folgenden die Eigenabsorption der unter- 
halb 30 km liegenden relativ dünnen Schichten gegen die Luft- 
absorption vernachlässigt ist; für die oberhalb 30 km gelegenen 
Schichten dagegen ist, wie dies in den folgenden Formeln zum 
Ausdruck kommt, die Eigenabsorption nach wie vor berück- 
sichtigt, da sich diese im Grenzfall bis H 2 — oo erstrecken 
können und die Luftabsorption rasch mit der Höhe auf sehr 
kleine Werte abnimmt. Es hat übrigens gar keine Schwierig- 
keiten, die vollständigen Formeln hinzuschreiben. 
Ist H 2 > 30 km, so erhalten wir die Jonisation g(|) durch 
Zerteilung der Schicht in zwei Teile, deren einer von H x bis 
30 km reicht und in der eben besprochenen Weise behandelt 
