Über den Ursprung der durckdr. atmosphar. Strahlung. 
das für verschiedene Werte von c in der Fig. 8 aufgetragen ist. 
Man sieht, daß v. (cp) in einem für die Messung aussichtsreichen 
Maß von c abhängt, und zur numerischen Bestimmung dieser 
Größe dienen kann. Nun ist nach Gl. 27 c = — (1 — e~ aBi ). 
a 
Setzen wir für a den Wert 1,25 • 10 -6 , für H l die Größen- 
ordnungen 10 — 10 3 in Kilometern und für 7. 0 entsprechend 
den früheren Resultaten Werte von der Größenordnung 10 -5 
— 10 -6 , so erhalten wir für c die folgenden Werte: 
Vio- G 
30 
50 
100 
500 
1000 
2 
1,57 
1,60 
1,60 
1,60 
1,60 
4 
3,14 
3,20 
3,20 
3,20 
3,20 
6 
4,71 
4,80 
4,80 
4,80 
4,80 
8 
6,28 
6,40 
6,40 
6,40 
6,40 
10 
7,85 
8,00 
8,00 
8,00 
8,00 
In Verbindung mit der aus der Fig. 8 sich ergebenden 
Abhängigkeit des x(cp) vom Parameter c können wir also 
schließen, daß der hier untersuchte Richtungseffekt sehr un- 
empfindlich ist gegen den Wert von H x , wenigstens innerhalb 
der hier in Betracht kommenden Höhenlagen, daß er dagegen 
hinsichtlich des Wertes von 2 0 empfindlich genug ist, um eine 
experimentelle Bestimmung desselben auf diesem Wege aus- 
sichtsreich erscheinen zu lassen. 
§ 6. Namentlich durch die zuletzt durchgeführten Be- 
trachtungen über die Richtung der durchdringenden Strahlung 
werden wir nun von selbst darauf geführt, die Grundlagen 
aller unserer bisherigen Überlegungen in einem wesentlichen 
Punkt zu verallgemeinern. Wir haben, wie das in dem grund- 
sätzlichen Ansatz 3) bzw. 5) zum Ausdruck kommt, angenom- 
men, daß die von einem strahlenden Volumelement ausgehende 
Strahlung sich geradlinig in der Atmosphäre fortpflanzt und 
dabei durch Absorption geschwächt wird; es sollte also räum- 
liche Ausbreitung nach dem quadratischen Gesetz und Absorp- 
