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tt. Seeliger 
§ 7. Bisher hatten wir uns nur mit dem funktionellen 
Verlauf der Jonisationskurve beschäftigt und daraus Folgerungen 
namentlich über die Größe des Absorptionskoeffizienten abzu- 
leiten versucht. Wir wollen nun dazu übergehen, die zweite 
der in unsere Formeln eingehenden Konstanten, nämlich die 
Aktivität £ 0 zu untersuchen. Eine genaue quantitative Bestim- 
mung von i 0 ist — teils wegen der in den bisherigen Betrach- 
tungen bereits hervorgetretenen Unbestimmtheiten der Theorie, 
teils wohl auch wegen der Unsicherheit der gemessenen Joni- 
sations werte selbst — nicht möglich. Dagegen lassen sich 
Angaben über die Größenordnung von i 0 immerhin machen 
und zu einer Reihe von interessanten Folgerungen verwerten. 
Eine erwünschte Ergänzung dieser aus den von uns bisher 
allein benutzten elektrischen Daten zu ziehenden Schlüssen 
werden wir ferner von ganz anderer Seite her gewinnen, näm- 
lich aus der Theorie der Beleuchtung kosmischer Staubmassen. 
Wir gehen aus von der Beziehung 19), die für 1 = 0 
(wir könnten ebenso gut, und wie ausdrücklich bemerkt sei, 
ohne andere quantitative Ergebnisse zu erhalten, diese Be- 
schränkung nicht machen) die Form hat: 
ä(0) = ^{<P(«)-®(c+A'a)} 
35) 
c = °- (1 — e -aff >), 
a 
worin wir nun für / 0 die Größenordnung 5 • 10 -6 bereits kennen. 
Um aus dem bekannten Wert von 2(0), der von der Größen- 
ordnung 1 anzusetzen ist, i 0 zu bestimmen, müßten wir nun 
die uns leider gänzlich unbekannte Größe /' kennen, so daß 
wir uns nach einem Ausweg Umsehen müssen, welcher die 
Kenntnis von V unnötig macht. Betrachten wir zunächst den 
einfacheren Fall, daß d sehr groß ist (genauer, daß X‘ d groß 
ist) und der z. B. realisiert ist für den Fall der Erfüllung 
des Weltraums mit Strahlenquellen, so wird <P(c -|- X' d) = 0 
und wir erhalten: 
i a v n i in 
36) 
2A' 
2 2 ( 0 ) 
0(C) 
V 
