Über den Ursprung der durchdr. atmosphär. Strahlung. 
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und nun können wir daraus für i 0 in folgender Weise wenig- 
stens einen unteren Grenzwert, also gerade die wohl am meisten 
interessierende Angabe, ableiten. Wir haben bereits bemerkt 
(S. 14), daß J 
unabhängig ist von der räumlichen Dichte der 
strahlenden Substanz; dies gilt jedenfalls, wenn diese konti- 
nuierlich im Raum verbreitet ist, oder wenn alle in Betracht 
kommenden Distanzen groß sind gegenüber den linearen Dimen- 
sionen etwaiger kompakter, isolierter Partikel derselben (quasi 
kontinuierliche Verteilung). Bezeichnen wir nun mit (£ 0 ) und 
(P) die Werte von i 0 und V für eine Dichte der strahlenden 
Substanz gleich der der Luft von Atmosphärendruck, so ist: 
h )^o (*o)Jo 
v W 
Nun ist für ein absorbierendes Medium nach allen bis- 
herigen Erfahrungen der Absorptionskoeffizient bezogen auf 
die Dichte der Luft gleich dem der Luft selbst oder für Atom- 
gewichte größer als etwa 100 größer als dieser, d. h. es ist 
j 
< 1. Daraus folgt in Verbindung mit Gl. 36) und 37) für 
(/ ) 
i 0 unmittelbar der untere Grenzwert 
(*o)> 
22 ( 0 ) 
*(« 0 • 
38) 
Setzen wir nun 2(0) ~ 1 und für 2>(c) nach Maßgabe der 
Höhe H x seinen Wert ein, so erhalten wir einen numerischen 
Wert für i 0 ; da von H x = 30 km an die Höhe bereits ohne 
Einfluß auf die Größenordnung von 0(c) ist, (für H x — 30 km 
wird 2>(c) = 3,2- 10 -3 für H x = oo wird ^(c) = 3,6 • 10~ 3 ) 
erhalten wir somit 
(i 0 ) > 1000. 39) 
Wir können damit, um eine anschauliche Vorstellung zu 
gewinnen, die Aktivität bekannter irdischer Stoffe vergleichen; 
so ist z. B. für die stark radioaktive Bodenluft die Aktivität 
nur etwa 100, für die Luft der freien Atmosphäre gar nur 
