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0. Frank 
was nicht möglich ist, weil bei der Ketten- 
koppelung der Koeffizient c 15 = 0 ist. Einige praktische Regeln 
für die Bildung der Produkte werde ich unten geben. Im Gegen- 
satz zu dieser Koppelungsart spreche ich von Netzkoppelung, 
wenn die Koppelungszahlen K iS . . . etc. endlich sind. 
Die Koppelungszahlen lassen sich ebenso allgemein für die 
Behandlung der gedämpften Eigenschwingungen und der er- 
zwungenen Schwingungen benutzen. 
Die Koppelungszahlen liegen nur zwischen 0 und 1, d. h. 
sind echte Brüche. Wenn eine Koppelungszahl = 1 wird, treten 
besondere Verhältnisse auf, die ich unten (S. 145) behandle. 
Die Koppelungszahlen können bestimmte Zahlen sein, z. B. in 
dem Beispiel Rayl., S. 290 = 3 /4 oder sie können Funktionen 
von einer oder mehreren Konstanten sein. 
Für die Trägheitskoppelung können ähnliche Zahlen ein- 
geführt werden, wie ich in dem Kapitel über die Systeme von 
zwei Freiheitsgraden zeigen werde. 
Eine Berechnung der Wurzeln der Gleichung ist in be- 
quemer geschlossener Form nur für Systeme bis zu zwei Frei- 
heitsgraden möglich. Von drei Freiheitsgraden ab müssen Ver- 
einfacliungs- und Annäherungsmethoden benutzt werden. 
Eigenschwingungen mit Reibung. 
Der Operator e rs wird vollständig, d. h. zu m rs D 2 T- 
b rs D-\-c rs und die Determinante enthält jetzt ungerade Po- 
tenzen von D bzw. 1. Die Gleichung läßt sich nicht mehr vom 
m ten G ra( i ; n behandeln, sondern sie wird vom 2 m ten Grad. 
Die Wurzeln sind nicht mehr rein imaginär, sondern komplex. 
Von den Gliedern der Determinante ändern sich nur die Diago- 
naleglieder. Sie werden allgemein zu m, X 2 -j- b x X -j- c, . 
Wenn durch m l dividiert wird, so resultiert 
