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0. Frank 
Die Lösungen sind für die Hauptschwingung: 
und für die Oberschwingung: 
A = — D + i V 2 — D 2 . 
w, und n 2 verschieden, n 2 = rn, . 
Die Grenzfälle, die bestimmt sind durch ein sehr großes 
r und sehr kleines r, haben eine gewisse Wichtigkeit für die 
Übersicht der Beziehungen. 
Ungedämpfte Schwingungen, r groß: 
n h = i l 1 — K n 0 = ir, 
r sehr klein gegen 1 : 
n h — ir \ r l — K n 0 = i. 
Gedämpfte Schwingungen, r sehr groß: 
n h = - B x + i Vl -K-Dl 
w 0 = r (— D 2 + i Vl — Dl), 
r sehr klein : 
n h — r (— D 2 + i V 1 — K — Dl; n 0 = — D x ± iV\ — D\ 
A = o, d 2 = d 2 
lim r - oo n h = i Vl - K n Q = r (- D 2 + i Vl - DT) 
lim r = 0 n h = r(- D 2 + iVl- K - DT) n 0 = i. 
n 2 nur wenig größer oder ldeiner als K Mein, 1) ~ 0. 
n 2 = n, (1 ± r). Ausgang: die Schwingung des unge- 
koppelten Systems X = i. Die Newtonsche Annäherung ergibt 
die Lösung für die schwächer gedämpfte Schwingung: 
. — KD . / \ 
X 4 (D 2 -f c 2 ) + 1 V 4 7)> -f 4 f 2 / ' 
