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0. Frank 
zahlen durch die Koppelung handelt. Es handelt sich hier um 
Trägheitskoppelung, deren Gesetze aber nicht sehr von denen 
der elastischen Koppelung abweichen. Bedingend für das Zu- 
standekommen ist das Verhältnis der Dämpfungen der beiden 
Teilsysteme. . Die Dämpfung der Stimmgabel wird als sehr 
klein gegenüber dem Resonator zu gelten haben. Ich setze 
sie = 0. Wien hat mit einer sehr guten Annäherungsmethode 
den Verlauf der Kurve dargestellt. Er ist ähnlich wie ihn 
auch Rayleigh gefunden hat. Und derselbe wie er durch die 
Beziehungen S. 136 geliefert wird. Obwohl die Wiensche An- 
näherungsformel an sich sehr gut ist, so gibt sie doch an 
wichtigen Stellen den Verlauf, nicht richtig dar, insbesondere 
den Punkt, bei dem der Stimmgabelton auf den Eigenton 
zurückfällt. Es ist keine Frage, daß es sich hierbei um den 
Punkt handelt, bei dem die Frequenz der Hauptschwingung 
und der Oberschwingung miteinander übereinstimmt. Oder in 
der graphischen Darstellung um den Kreuzungspunkt der Kurven. 
Oder analytisch ausgedrückt, um die Gleichheit des imaginären 
Teils der komplexen Wurzeln. Das kann aber nicht zutreffen 
für die Übereinstimmung des Eigentons von Stimmgabel und 
Resonator bzw. für den Fall n 1 — n 2 aus den S. 132 angeführten 
Gründen oder nach einer einfachen Überlegung, die sich auf 
die graphische Darstellung stützt. Wir wissen außerdem aus 
dem vorhergehenden, daß für n, = n 2 die Oberschwingung in 
ihrer Frequenz durch die wachsende Dämpfung verringert wird, 
daß die Frequenz aber niemals unter n = 1 gehen kann, wie 
dies nach der Wienschen Formel erforderlich wäre. Kurzum, 
der Stimmgabelton fällt auf den Eigenton der Stimmgabel 
zurück, wenn der Resonator einen etwas höheren Ton als die 
Stimmgabel hat. Daß dies von König nicht beobachtet wer- 
den konnte, liegt ohne Zweifel daran, daß wohl die Schwin- 
gungszahl der Stimmgabel mit dem Vibrationsmikroskop sehr 
genau bestimmt wurde, aber nicht die Eigenfrequenz der 
Resonatorschwingungen. Sie wurde scheinbar nur akustisch 
festgestellt. Wird die Dämpfung des Resonators kleiner, so 
verschwindet das Phänomen bzw. die Kurven der Schwin- 
