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0. Frank 
7. Erzwungene gedämpfte Schwingungen. 
Q = 
1 —K 
worin 
l/[V r Ep + [V,Äp’ 
V r E = (1 — Bl) (1 — RI) - K— 4 D 2 E, E 2 
und V,- R = D 1 R 1 ( 1 — EJ) -f- Z> 2 E 2 (1 — E?). 
Wenn Wj = w 2 ist, welchen Fall ich weiterhin allein be- 
handle, wird 
V,E = (1 — E 2 ) 2 — K — 4 .D, D 2 E 2 
und V, R = (ZI, + D 2 ) E (1 — E 2 ). 
Die Maximum-Minimumbedingung ^j 2 = 0 ergibt eine 
Gleichung dritten Grades in E 2 . Ich behandle nur den Teil- 
fall d, = z> 2 . 
Q = 
1 —K 
VT(1 — E 2 ) 2 - K— 4 D 2 E 2 } 2 + 16' B 2 E 2 (1 - E 2 ) 2 
Die Bedingungsgleichung für die Maxima lautet: 
E 6 — (3 — 6D 2 )E 4 + (3 — K— 8 D 2 -f 8Z) 4 )E 2 — 1 + K 
+ 2 E 2 + 2 KD 2 = 0. 
Die in den Formeln angegebenen Beziehungen lassen sich 
am anschaulichsten in Kurvenscharen : K = konst. mit D als 
Parameter darstellen. Man könnte sie die Charakteristiken der 
Registriersysteme nennen. 
Bei niedrigen Dämpfungen besitzt die Gleichung drei reelle 
Wurzeln. Es treten zwei Resonanzmaxima auf, dazwischen 
liegt das Minimum. Wird die Dämpfung größer, so verschwin- 
den schließlich die Maxima bzw. die physikalisch möglichen 
Wurzeln vollständig. Das Verschwinden erfolgt im allgemeinen 
stufenweise durch folgende Änderungen der analytischen Be- 
ziehungen. 1. die eine Wurzel wird negativ, 2. zwei Wurzeln 
werden komplex. Beide Bedingungen streiten sich gewisser- 
maßen um den Vorrang. Bei Koppelungen, die über einem 
gewissen „kritischen“ K liegen, tritt bei wachsendem D zu- 
erst die Bedingung 1 ein. In diesem Fall verschwindet das 
