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0. Frank 
wandert das Maximum schon bei geringster Dämpfung nach 
links, d. h. nach der Seite der kleineren Ii Werte und ver- 
schwindet bei einem gewissen I). Ist K < 1 /4, so wandert 
das Maximum mit ansetzender Dämpfung nach rechts und dann 
bei höherer Dämpfung wieder nach links, um schließlich bei 
R = 0 zu verschwinden. Es kann bei der Rückwanderung 
wieder auf derselben Stelle eintreten, wie das ungedämpfte 
Maximum. Die Bedingung hierfür ist: 
2 Iß (1 - 1 /K) = VK-2K oder D 2 = — ~ 2 ^ , 
2 (1 — V K) 
z. B. für K = 0.24 D 2 = 0.00972 
K = 0.23 D 2 = 0.01883 
K = 0.22 D 2 = 0.0273. 
Bei einem Vergleich dieser Zahlen mit einer hier nicht 
veröffentlichten tabellarischen Übersicht über die gesamten 
zahlenmäßigen Beziehungen ist zu sehen, daß bei einem K 
zwischen 0.23 und 0.22 das „zusammengezogene“ Maximum 
bei seinem ersten Auftreten auf diese Stelle fällt. Bei K unter 
dieser Grenze liegt es zuerst immer rechts von dem unge- 
dämpften Resonanzmaximum , bewegt sich dann nach rechts 
bei weiterem Wachsen der Dämpfung, um schließlich wieder 
umzukehren und bei R = 0 zu verschwinden. Bei den kleinen 
Koppelungen, wie sie bei akustischen Verhältnissen im allge- 
meinen vorhanden sind, z. B. bei den von M. Wien behandelten 
Fällen tritt es also stets rechts von dem ungedämpften Maxi- 
mum zuerst auf. 
Zum Schluß verweise ich nochmals auf die S. 115 ange- 
gebene allgemeine Beziehung hin, welche die Größe der Am- 
plituden-Quotienten bei sehr kleiner Dämpfung festlegt. Wie 
die genannte Tabelle zeigt, nimmt das Verhältnis zwischen den 
Quotienten Q der Oberschwingung und der Hauptschwingung 
bei wachsender Dämpfung ab, was zur Beurteilung der Be- 
deutung der Hauptschwingung für die Leistung der Registrier- 
systeme wichtig ist (vgl. S. 121). 
