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0. Frank 
der Luftsäule, e t und e 2 sind die Voluraelastizitäts-Koeffizienten, 
m, und m 2 die wirksame Masse der an die Luftsäule ange- 
kängten Flüssigkeitssäulen, M' und E‘ die wirksame Masse 
bzw. der Yolumelastizitäts-Koeffizient 
der Luftsäule, Q ist 
der Querschnitt der Luftsäule und n die Scbwingungszahl. Die 
Kombination dieser beiden Beziehungen ergibt 
N 4 - N 
tan(»Z/ a) = ^_I_ = J '. 
Die rechts stehende Funktion bezeichne ich mit F. Von 
Wichtigkeit ist der Verlauf dieser Funktion, die eine ähnliche 
Bedeutung hat, wie ich sie S. 303 der früheren Abhandlung 
entwickelt habe. In unserem Falle ist die Funktion nur kom- 
plizierter. Stellt man sie graphisch dar, so erkennt man, daß 
sie zunächst bei n — 0 mit 0 beginnt und dann bei wachsen- 
dem n negativ wird. Dann wird sie negativ unendlich groß, 
springt auf einen positiv unendlichen Wert über und senkt 
sich von diesem durch 0 stetig hindurch gehend wieder zu 
negativ unendlich herab, springt nochmals auf positiv unend- 
lich und senkt sich, von hier aus ständig positiv bleibend, zu 
dem Grenzwert 0 herab. Die auf der linken Seite der Gleichung 
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stehende Tangentenfunktion steigt bis nLja = — ständig 
Li 
positiv bleibend bis unendlich an. Sie kann in diesem Inter- 
vall von F zweimal gekreuzt werden und zwar jedesmal hinter 
den beiden Unstetigkeitspunkten von F. Diese Kreuzungs- 
punkte geben natürlich die Lösungen der Gleichung an. Ferner- 
hin wird F von der Kurve tan ( nlja ) jeweilig etwas hinter 
n 7i gekreuzt. Die letzteren Werte stellen die von der Luft- 
säule herrührenden Schwingungen bzw. Oberschwingungen dar, 
während die beiden ersten Kreuzungspunkte die durch die An- 
wesenheit der beiden Massen bedingten Schwingungen repräsen- 
tieren. Um diese Punkte annähernd festzustellen, muß man 
zunächst die Lage der Unstetigkeitspunkte ermitteln. Sie resul- 
tieren aus der Beziehung N x N 2 = 1 bzw. aus der Gleichung 
