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0. Frank 
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setzt: ?< = .4(cosoa; -f- cos liox) ff- C (sin 02 ; ff- sinAoa;). 
Auf Grund des d'Alembertschen Prinzips gilt an dem Ende 
x = l die Beziehung: 
, d 3 u\ , . __ 
61 i \dj + a d^), = r a(e z nM)u ’ 
worin durch das Biegungsmoment und durch a die 
Scheerkraft bestimmt ist. Ich schreibe zunächst u und seine 
Differentialquotienten an. Ist 
R = cosoZ ff- cos hol, S — — sin ol ff- sin hol, 
T — — cos ol -ff cos hol, U = sin ol ff- sin hol, 
so wird u = A R -J- C TJ. 
^ = a(AS+CB), ^ = e'(AT+CS) 
und 
d 3 u 
dx 3 
= o 3 (AU7 + CT). 
Zur Elimination der Konstante C bzw. A dient die Be- 
ziehung a(dttldx) x = i — — u. C wird dann 
A(R -f- ao S) 
U ff- ao R 
Daraus resultiert die Schlußgleichung 
E 0 [o (T ü— R S) ff- a o 2 ( U* — S*) ff- a 3 o 3 ( R ü — S T)] 
= a 2 (e — n 2 M) ( R 2 — SU) 
bzw. E 0 [0 (sin cos A — cos sin A) -\- a o 2 (2 sin sin A) 
-\- a s o 3 (sin cos A ff- cos sin A)] = a 3 (e — n 2 31) (1 ff- cos cos A) • 
[sin = sin o l etc.]. 
Interessant sind die Grenzwerte. 
1. Die Masse des Hebels verschwindet. Dann ist g — 0 
e 
und n 2 = 
M' 
