Zur Theorie der Kurven im Raume. 
309 
oder da bei der Annahme r ^ oo der zweite Faktor nicht Null 
sein kann, die Bedingung o = oo , welche nur durch Integration 
der für C charakteristischen Riccatischen Gleichung, die hier 
in der Form 
n‘ — (oij — ~ = o 
Q 2 
erscheint, gelöst werden kann. 
Soll dagegen die Fläche B ein Kegel mit der Spitze 
c i> c 2 i c 3 werden, so hat man 
X — Cj , Y — c 2 , Z = c 3 
oder nach § III, 1) 
5 ) — 2 , 
2 £ (c — x) 
2l(c — x) ' 
Durch Differentiation von 5) entsteht mit Hülfe von 5) 
6) 
n== 12a (c — x) 
q 2 A (c — x) 
und hieraus auf dieselbe Weise mit Benutzung von 5), 6) 
7) T1 ‘ % n<0 q 2 X (c — x) 
und durch nochmalige Differentiation von 7) mittels 5), 6), 7) 
i + o {n'—nto — ^ = o 
I 
oder für 
endlich 
(j‘-f fflö 
= 0 
oder, falls o =b oo , wie bei den D-Zylindern, w = 0. Dies war 
freilich zu erwarten, da ja in diesem Falle nach § III, III) 
-j—, ~T~ i 77“ gleich Null werden; unter den hier gemachten 
ct s et s ct s 
Voraussetzungen ist aber die Differentialgleichung dritter Ord- 
