Über ein invertiertes Bohrsches Modell. 
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und als Quantenbedingung: 
2nr • mrco — nh, n = 1,2,... (2) 
Die Bohrbahnen besitzen also die Radien : 
n, = (~Y= n 2 • 3,85.1 0 -12 , ... (3) 
3m\27ieJ 
wenn man für die in Frage kommenden Konstanten die von 
Sommerfeld 1 ) aus der Feinstruktur der Wasserstofflinien er- 
rechneten Werte einsetzt. Entsprechend dem viel größeren 
Wert der Masse des Wasserstoffkerns gegenüber dem der 
Elektronenmasse schrumpfen die Dimensionen der invertierten 
Modelle auf etwa den 2000. Teil derjenigen der Atommodelle 
zusammen. 
Bedeutet W p die potentielle und Wie die kinetische Energie 
des Modells, so findet man mit Rücksicht auf (3) für die Ge- 
samtenergie : 
w = W, + W, = — | £ = — I. 4,4.10-* erg. ... (4) 
Es wäre also Röntgenstrahlung von der durch h v = j W 
bestimmten Schwingungszahl v imstande, das Modell zu zer- 
sprengen, d. h. Strahlung von der Wellenlänge: 
X 
c • h 
W\ 
4,4.10 9 cm. 
Entsprechendes würde für die Wirkung schneller Kathoden- 
strahlen gelten. 
Um bestimmtere Vergleichsmöglichkeiten für das Spätere 
zu gewinnen, wollen wir noch ein zweites, den Eigenschaften 
des Heliurakerns möglichst angepaßtes Modell durchrechnen. 
(Das vorige Modell wäre ein zu Wasserstoff isotopes Element 
vom Atomgewicht 2 und der Kernladung 2 — 1 = 1.) Stellt 
man sich den Heliumkern aus Wasserstoffkernen aufgebaut vor, 
so wird man annehmen müssen, daß vier Wasserstoffkerne und 
zwei Elektronen an diesem Aufbau teilnehmen, damit Atom- 
B L. c. p. 93. 
