Über ein invertiertes Bohrsches Modell. 
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Aus (5) folgt r = a ]/l6 2 / 3 —1 und daher aus (6) 
m r z (o 2 — a e 2 , 
a = i (16 8 / 3 — l) 3 /a — S 4 = 0,58 
Unter Hinzunahme der Quantenbedingung (2) findet man 
hieraus: i / nh \2 
r = — — ( ) = n 2 • 4,9 • 10 -12 cm . . . (8) 
am\2nej 
Der Vergleich mit (3) lehrt, daß sich die Dimensionen 
des Modells bei Hinzunahme von Wasserstoffkernen und Elek- 
tronen langsam vergrößern. 
Die potentielle Energie W p des Modells gewinnt man am 
bequemsten aus (7) durch die Überlegung, daß das Modell für 
jeden Radius r im Gleichgewicht ist, wenn man an den fest- 
gehaltenen vier Wasserstoff kernen je die radial gerichtete Kraft 
mrco 2 anbringt. Es ist also wegen (7) 
W r = ij°£dr=-ia t., 
00 
unter Hinzunahme der kinetischen Energie TP* = 4wr 2 co 2 /2 
= 2 a e*\r kommt für die gesamte Energie des Modells : 
W=- 2a^ = -1.5,45-10-* erg. ... (9) 
Die beiden betrachteten Modelle tragen nach außen hin 
eine bzw. zwei positive Elementarladungen. Eine merkwürdige 
Konsequenz ergibt sich aus der Inversion, wenn die nach außen 
hin wirksame Ladung gleich Null ist. Ein solcher Fall wäre 
die Inversion des Modells zum Wasserstoffmolekül. Die Dimen- 
sionen des invertierten Modells verhalten sich zu denen des 
ursprünglichen wie die Elektronenmasse zur Masse des Wasser- 
stoffkerns. Man gelangt so zu einem chemisch vollkommen 
trägen Gas, dessen Moleküle vermöge ihrer kleinen Dimen- 
sionen fähig sein müßten, alle Körper zu durcbdringen. 
Abgesehen von allen Erfahrungstatsachen kann man gegen 
die Existenz unserer invertierten Modelle ihre teilweise In- 
