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R. Emden 
in diesem Einzelfalle ein Resultat bestätigt, das allgemein auf 
anderem Wege von v. Seeliger 1 ) erhalten wurde. 
Die gefundene Lösung gestattet noch eine weitere An- 
wendung. In der gewöhnlichen Behandlungsweise des Vorganges 
der Reflexion und Brechung wird die Berührungsfläche zweier 
Medien als mathematische Fläche aufgefaßt, an welcher der 
Brechungsexponent sich sprungweise ändert. Eine Reihe von 
Beobachtungen sprechen gegen diese Auffassung und verlangen 
vielmehr stetigen Ausgleich in einer dünnen Übergangsschicht. 
Von diesem Gesichtspunkte aus habe sich mit dem Reflexions- 
problem L. Lorenz 2 ) und Drude 3 ) befaßt. Da die vorliegende 
Lösung das Verhalten der Wellen bei stetigen Verhältnissen 
wiedergibt, läßt sie wenigstens für senkrechte Incidenz das 
Reflexionsproblem ungleich strenger behandeln. .Es zeigt sich, 
daß bei stetigem Übergange zu beliebig großem Quotienten des 
Brechungsexponenten der reflektierte Betrag der Wellen, die den 
Maxwellschen Gleichungen folgen, die also groß sind gegen mole- 
kulare Dimensionen, bestimmt ist durch die Größe der Änderung 
auf der Strecke gleich einer Wellenlänge. Sie bestimmt die rela- 
tive Menge reflektierter Energie, die von 0 bis 1 variieren kann. 
§ 1. Eine ebene polarisierte Welle bewege sich in Rich- 
tung der z Achse, den elektrischen Vektor parallel der x Achse, 
den magnetischen Vektor parallel der «/Achse gerichtet. Die 
Dielektrizitätskonstante e und infolgedessen auch die Fort- 
pflanzungsgeschwindigkeit V seien längs der z Achse veränder- 
lich. Dann lauten die Maxwellschen Gleichungen 
la) 71T = ~1 7 
I 3 _ _ 3_®x 
C dt dz 
H. v. Seeliger, Bemerkung zu dem Aufsatze des Hm. A. Schmidt: 
„Beobachtung dSr Helligkeitsabnahme durch Brechung“. Physikalische 
Zeitschrift, S. 237, 1904. 
2 ) L. Lorenz, Über die Reflexion des Lichtes an den Grenzflächen 
zweier isotropen, durchsichtigen Mittel. Poggendorf. Annalen, Bd. 111. 
S. 460, 1860. 
3 ) D. Drude, Lehrbuch der Optik, 2. Auf!., S. 272 ff., 1906. 
