Über elektr. Wellen in geschichteten Medien. 
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mit der Folge 
2 a) 
2 b) 
dt 2 
dt 2 
c 2 a 2 @ x 
e dz 2 
= c 2 ~(~ 
dz \£ dz ) 
Um periodische Lösungen von der Schwingungszahl n = — : - 
zu erhalten, setzen wir r 
3 a) <g ; 
3 b) 
und erhalten aus 2) für F{z) und p{z) die Bestimmungs- 
gleichungen 
9 le int -F(z) 
§ y = , 3te int -<p{g) 
4 a) 
4 b) 
d 2 F 
dz 2 
+ 
en 2 
F = 0 
d 2 p 
dz 2 
1 rfe dp en 2 
~e d~z Jz ~<F V 
0 
Für die weitere Untersuchung muß e als Funktion von z 
gegeben sein; sie soll unter zwei verschiedenen Annahmen 
durchgeführt werden. 
§ 2. Als erste Annahme setzen wir 
5) e = £ 0 (1 + az) m = e 0 C m ; C = 1 + az 
und erhalten damit die spezialisierten Gleichungen 4) 
6 a) 
6 b) 
d£ 
d 2 cp m dp 
dH 2 ~ 
a + ° 2 \C m F= 0 
a a 2 c 2 
£ n n » 
C a 2 c 2 
= 0 
Beide Gleichungen können aus der Gleichung 1 ) 
s'"+ L -Av+ 
(ßyxr- 1 ) 2 -f 
a 2 — p 2 y 2 
y = 0 
J ) E. Jahnke und F. Emde, Funktionentafeln. Leipzig 1909, S. 166. 
Wir benützen für die Zylinderfunktionen die Bezeichnungsweise dieses 
Werkes, auf welches wir im folgenden unter J und E verweisen. Um 
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