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Über elektr. Wellen in geschichteten Medien. 423 
so erhalten wir die so behandelten Werte von in 8 a) 
und 8 b) eingesetzt und A entsprechend abgeändert 
12 a) F—A(\-\-az) 4 e v° l + 2 ac 
m - 
* p. v 
m + 2 
2 Mo" . q m 7i \ 
(,+ °' ) -4Ü^+2i) 
, » / 2 MO” . ~ 2~ _ »•«_ \ 
12b) (p — VH 0 J. (1 -f- a sj 4 e ^»+* ac 
Um @ z und $$y zu erhalten, haben wir nach 3a), 3b) 
mit e <nt zu multiplizieren und die reellen Teile zu nehmen, so 
daß wir schließlich mit geeigneter Wahl des Nullpunktes der 
Zeit erhalten 
2 '^(l + a.efb 2 ) 
m-f 2 
13a) @z = A(l -j- az) 4 cosmm 
0 
m - \- 2 ac 
2 1/T 0 „ , _ 
4 - — / 2 1 / F 
13b) % y = ]/7 0 A(l-]- as) 4cos «^-^qT 2 —° (! + <**) 2 J 
Diese Ausdrücke geben die gesuchte Lösung und sind 
zu diskutieren. 
14) 
4. Wir finden für die Fortpflanzungsgeschwindigkeit 
F = — = 
dt 
— 
VT„(i + «■»)’ 
Als Konsequenz der Maxwellschen Gleichungen ergibt sie 
sich unabhängig von der Wellenlänge; es findet keine Dis- 
persion statt und Phase und Energie wandern mit derselben 
Geschwindigkeit. 
Der elektrische und der magnetische Vektor ändern sich 
beim Fortschreiten der Welle nach verschiedenen Gesetzen; 
m 
ersterer nimmt im Verhältnis (1 -p a#) 4 ab, letzterer im gleichen 
Verhältnisse z u. 
Wir suchen weiter die Raumdichte der elektrischen und 
der magnetischen Energie und erhalten für deren Mittelwerte 
während einer Periode 
