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R. Emden 
15a) eeie ktr . = 5 1 -£@l = ^-(l+a^) m -4-(l + a ' s: ) 2 
O 71 O 71 Z 
m 
= ttt -(1 + «^) 2 A 2 
10 71 
-j m 
15 b) {?mag. = g-^ Qy — (1 + a,z) ' 2 A 2 
also gleiche Werte. Für die gesamte Energiedichte (Dichte 
der Strömung) ergibt sich somit 
-j m m 
16) e = ' fi ; £ o( 1 + ^) 2iS = Po(i + «^) 2 
O 71 
Die Dichte der Strahlung steigt somit in Richtung# 
wie 1 /e. 
Wir suchen weiter die Strahlungsintensität S, das ist die 
Energiemenge, welche in der Zeiteinheit die Flächeneinheit in 
Richtung der z Achse durchsetzt. Da die Energie sich mit 
Q 
der Geschwindigkeit V = bewegt, ergibt sich 
V £ 
17) S = qV = A 2 
o Jl 
Derselbe Wert ergibt sich, wenn wir nach dem Poyn- 
£ 
tingschen Satze S = - — (& x • bilden. 
4 ji 
Die Strahlungsintensität bleibt während des Fort- 
schreitens der Welle konstant. Trotz des variabein Bre- 
chungsexponenten finden keinerlei Reflexionen statt. 
§ 5. Diese für den Ansatz s = (1 + az) m gewonnenen 
Resultate lassen sich durch Grenzübergang für die Änderung des 
e nach der Annahme e — e n e al! umformen. Aus lim fl 4- M = e 
? = ®V q) 
folgt lim 
e az und für q = 
m 
az 
folgt 
m = oo 
= e aB . 
