Über elektr. Wellen in geschichteten Medien. 
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Ersetzen wir in den gewonnenen Gleichungen a durch 
m 
und gehen mit m = oo zur Grenze über, so erhalten wir für 
die Änderung der Dielektrizitätskonstanten 
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die Lösungen : 
13 a) 
e = e 0 e a ‘ 
13 b) 
14) 
15'a) 
15' b) 
16') 
17') 
a z 
= Ae~~ 
(, 2Ve n 
n [t e - ) 
V ac J 
= |/e 0 A e 4 cos n ( £ — e 2 J 
V = 
c - 
Ve 0 
e *■ = 
Vs 
^elektr. — i c & o ® 
1 0 71 
= e 0 A 2 e 2 
G ~'8tz £ ° A2£ 1 
cVs n 
az az 
p n e * 
S = oV — 
8 71 
A* 
Die in § 4 gezogenen Schlüsse bleiben unverändert. 
Die Mechanik des Vorganges läßt sich in beiden Fällen 
klar übersehen. In gleichem Maße, wie längs des Weges 
die Geschwindigkeit der Strahlung zu- oder abnimmt, 
nimmt deren Dichte ab oder zu, so daß das Produkt 
aus beiden, die Strahlungsintensität, konstant bleibt. 
Stellen wir der Strahlung an verschiedenen Stellen eine 
auffangende Fläche (das Auge), gegenüber, so wird diese von 
Strahlung verschiedener Dichte getroffen, während die in der 
Zeiteinheit (durch die Pupille) hindurchgehende Energiemenge 
konstant bleibt. Es kann wohl kein Zweifel sein, daß letztere 
die „Helligkeit“ bedingt. Diese schlechthin durch die „Energie“ 
der Strahlung messen zu wollen, kann leicht zu Zweideutig- 
keit Veranlassung geben, da zwischen an Ort und Stelle vor- 
handener und transportierter Energie unterschieden werden muß. 
