426 
R. Emden 
§ 6. Wir wenden uns dem 2. Teil unserer Untersuchung 
zu und behandeln das Problem der Reflexion senkrecht ein- 
fallender Wellen an der Berührungsfläche zweier Medien,' in- 
dem wir die mathematische Trennungsfläche ersetzen durch 
eine Übergangsschicht, in welcher die Dielektrizitätskonstante 
(der Brechungsquotient) stetig variiert. In dieser Übergangs- 
schicht gelten dann die in den §§ 1—5 gewonnenen Gleichungen. 
Die ebene, polarisierte Welle bewege sich durch ein 
Medium 1 mit konstantem £, in Richtung -p z\ von der Stelle 
z — 0 ab beginnt sich e zu ändern, wobei wir wieder die 
beiden Annahmen e — e 2 (l -p az) m und e = qc“' unterlegen. 
f 2 = e i gibt dann stetigen Übergang von e, in e lei unstetigem 
Gefälle. Dann gelten in 1 für die einfallende und die refek- 
tierte Welle die bekannten Beziehungen 
(@,). = c ' 
■ It 
($,). = 9U •' 
(@x)r = K — R P e ' c > 
{§y)r=:'3lV7 l R p r: n ( t + ~^ 
und für die durchgehende Welle fanden wir für e = e 2 (l -p az) m 
und für s = e 2 e ai die Ausdrücke für 6* und in den §§ 3 — 5 
entwickelt. Dann gelten für z = 0 die Grenzbedingungen 
(@z). + (@.)r = m* 
(&//)« + (®»)r = (ö-ü 
die in unserem Falle geschrieben werden können : 
18 ) 
E — R 
(E -f R) Vij 
:n h"' i 
m + 2 
V 
ac ) 
ai — iV7 2 H 
( 2 ) 
m -f" 1 
-p 2 
ac ) 
für e = e 2 (1 -p az) m 
