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R. Emden 
den zweiten, welcher a enger begrenzt, so erhalten wir für 
die gesuchte Bedingung 
21 ) 
aL < 1,13 
3,55 
3 m 2 -f- 4 m ]/3m 2 -j- 4 m 
Die folgende, kleine Tabelle enthält einige Zahlenwerte, 
zu welchen diese Bedingung führt 
22 ) 
< 
Ae Az 
< 
m — 1 
2 
10 
00 
1 
1 
1 
1 
0,75 
1,26 
5,20 
0,49 • m 
1 
1 
1 
1 
0,75 
0,63 
0,52 
0,49 
E X 
Für den Ansatz e = e 2 t az ergibt sich durch Grenzübergang 
1 
A 1 
e 
, 1,13 • TT 
a h < 7 = — 
2 1/3 
0,49 ’ 
Ae Aus 1 
’ T < 0,49 
Gehen wir nun mit 13) in die Grenzbedingung 18) ein, 
so erhalten wir 
E—R 1 
und daraus 
23) R = E y E J ^ = E ^—4 
Ve, -f Ve, n + 
(E+ R)V Vh 
!■ -Vi 
Das ist die bekannte Fresnelsche Reflexionsformel für senk- 
rechte Incidenz. Für c 2 = wird R = 0. Bei stetigem Über- 
gange der Dielektrizitätskonstanten e = £, (1 fl- az) m resp. 
e — E 1 e as findet, so lange a h die durch 22) gegebene Grenze 
nicht überschreitet, keine meßbare Rexion statt; die Welle 
tritt ungescwächt von 1 nach 2 über. So wird z. B. die 
Sonnenstrahlung ungeschwächt in die mit abnehmender Dichte 
auslaufende Atmosphäre eindringen können. 
§ 8. Im zweiten Falle, rasche Änderung des e durch 
große Werte von a, führt die semikonvergente Entwicklung 
