Über elektr. Wellen in geschichteten Medien. 
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nicht zum Ziele. In Gleichung 18) sondern wir mit Hülfe 
der Beziehung 1 ) 
B?x = J p (x) — i N p (x) 
die reellen Teile ab und erhalten 
J(x) 
m + 2 
E — B 
{E + R) V 
Ve 2 N (x) 
Til -J“ I 
m-j-2 
Nun gelten für kleine x die asymptotischen Beziehungen 2 ) 
= I - 
2 V 1 
v (i + ^); 
xj /7( — p ) 
w,(*) = - (|)Ü n(p - 1) • (i + »,) 
x2 
dj und <5 2 = <C 
e 4 — 1 
\P~ 1 
und vernachlässigen wir Glieder mit x 2 gegen 1 und setzen 
m + 1 
die p Werte — 
1 
resp. 
1 ^w« 
m + 2 
E—B 
(E + B) Ve\ VJ 2 \2 
und daraus 
m + 2 
ein, so ergibt sich 
n 
l 
-Vi& 
+ 2 
/7 2 - 
II 
m + 2 
n 2 
24) B = E 
m + 2 
1 + 
Vi 
m -f- 2 
II 
x — 
Ml + 2 U In 
n 2 
i 
m + 2 
Da Ilf — — ergibt sich für m = 0 wieder die 
Fresnelsche Formel und für m — co bei stetigem Übergange 
e 2 = £j tritt vollständige Reflexion ein. 
1 ) J. und E., S. 95. 
2 ) N. Nielsen, Handbuch der Zylinderfunktionen, § 2 und § 3. 
