Über elektr. Wellen in geschichteten Medien. 
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Vernachlässigen wir wieder die quadratischen Glieder 
gegen 1, falls sie <C y-g-g- sind, so erhalten wir als Bedingung 
für Bildung der Gleichung 24) 
aL > 20 ji 
V 
m 
(m 1) (w -r 2) 
für kleine m 
40 n 
ßi 2 > tur groiäe m 
m 
und daraus folgende Zahlwerte 
m = 1 2 oo 
nr\ , _ 0 - ß 40 • 71 125,6 
25) a /, > 25,6 25,6 = 
z mm 
— *4^ > 51,2 51,2 40-^ = 125,6 
£ 2 ^2 
Wir berechnen noch die Amplituden i? des reflektierten 
Lichtes nach Gleichung 24) für diese unterm Grenzwert von 
al 2 und erhalten für stetigen Übergang e 2 — s x nach dem 
Ansätze e = (1 as) m 
für m = 1 2 oo 
R > 0,15 E >0,32 E, =E 
und nach dem Ansätze e = e 1 e az 
R > 0,73 E. 
Von diesen unteren Werten an steigt mit wachsendem a die 
Menge des reflektierten Lichtes bis zur vollständigen Reflexion. 
§ 8. Aus den in den beiden letzten Paragraphen ge- 
wonnenen Beziehungen ziehen wir einige Folgerungen. Man- 
cherlei Erscheinungen sprechen dafür, daß sich bei Berührung 
zweier Medien der Übergang der Brechungsexponenten nicht 
sprungweise, sondern in einer Übergangsschicht stetig voll- 
zieht. Wir versuchen deren Dicke abzuschätzen, haben dabei 
aber im Auge zu behalten, daß unseren Untersuchungen die 
Maxwellschen Gteichungen zu Grunde liegen, welche Dispersion 
ausschließen. Diese regeln die Ausbreitung von Wellen, deren 
