Über elektr. Wellen in geschichteten Medien. 
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nach 26), 27) ergeben sich A z > 172 A resp. 112 A und Az 
< 3 A resp. <C 0,65 A). 
Wir berechnen weiter nach Gleichung 24) den Betrag an 
reflektierter Strahlung, den wir bei senkrechter Incidenz sehr 
langwelliger Strahlung erwarten können. Wir gehen nicht 
fehl, wenn wir die Dicke A s der Übergangsschicht, in welcher 
wir an der Berührungsfläche zweier Körper den Ausgleich der 
Dielektrizitätskonstanten sich vollziehen lassen, der Größen- 
ordnung nach gleich einigen Wellenlängen sichtbarer Strah- 
lung setzen, also in Mikrons messen, was wir durch Az — [/.t] 
ausdrücken. Den Unterschied der e setzen wir gleich A e = qe, 
wobei wie bei Wasser-Luft q bis zu 80 ansteigen kann, be- 
rechnen den Wert von a aus der Beziehung e = s x (1 -|- aAz) m 
i 
und erhalten aAz = (1 -j- q) m — 1 — q'. Damit gehen wir 
in Gleichung 24) ein und erhalten x = — ^-r- • ^ . 
X m + 2 q A 2 
Da der Größenordnung nach die Wellenlänge A 2 in Mikron 
ausdrückt, ergeben sich so kleine Werte von x, daß bereits 
für Wellen von einigen Zentimetern Länge B = E wird. 
Die Wellen der drahtlosen Telegraphie werden deshalb bei 
senkrechter Incidenz auf Erd- und Wasseroberflächen voll- 
ständig reflektiert. 
Wir fragen weiter nach dem Verhalten dieser Wellen bei 
unstetiger, atmosphärischer Schichtung. Der Brechungsquotient 
der Gase kann angesetzt werden /u — 1 -f-vg, für atmosphä- 
rische Luft /u = 1 -f- 0,0002927 -- , q 0 die normale Luftdichte. 
Qo 
Bei der Kleinheit des v können wir auch setzen e = ,u 2 = 1 -f- 2rp, 
also für Luft e = 1 -f- 0,0006 — . Wir nehmen an, daß zwei Luft- 
Po 
schichten mit einer Temperaturdifferenz von 10° aneinander 
grenzen und der Ausgleich dieser Temperaturen sich stetig in 
einer Schicht von der Dicke A z vollzieht. Da an dieser die 
Luftschichten unter gleichem Drucke stehen, verhalten sich 
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