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R. Emden 
die Dichten wie die Temperaturen. Da 1° Temperatur die 
Dichte um rund 4°/oo ändert, unterscheiden sich die Luft- 
dichten um rund 4°/o. Damit erhalten wir 
T - °’ 0006 ' IW = 2 ’ 4 ' 10 ' 
und damit keine Reflexion eintritt, muß nach § 7 rund sein 
Az>2X- 2,4, IO -0 = 5.10 -o L Beträgt die Wellenlänge Je km 
= Je 10 5 cm, so ergibt sich A z >> 5 Je cm. Für Wellen von 
10 — 20 km Länge muß also sein Az>0,b — 1 m. Da so 
scharf ausgeprägte Schichtung kaum auftreten wird, können 
wir schließen, daß Temperaturschichtung selbst diese langen 
Wellen bei senkrechtem Auftreffen ungeschwächt durchgehen 
läßt. An Wolkengrenzen können die Verhältnisse wesentlich 
anders liegen. Über die Dielektrizitätskonstanten der Wolken 
liegen keine Beobachtungen vor; der außerordentlich große 
Wert des e für Wasser läßt an der Grenze Luft- Wolke weit 
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größere — erwarten wie zwischen ungleich temporierten Luft- 
schichten. Nehmen wir dasselbe nur 10 mal größer an wie 
oben zwischen den beiden Schichten von 10° Temperaturdiffe- 
renz, geben also der Wolke ein s rund s = e Luft -f- 0,00024, 
so erhalten wir jetzt A z 5 m — 10 m. Da nach meinen 
Beobachtungen bei Bodennebeln und an Wolken im Gebirge und 
bei Ballonfahrten sich der Übergang von klarer Luft zu Wolke 
sich innerhalb dieser Strecken vollziehen kann, sind von Wolken 
reflektierte Strahlungsmengen zu erwarten. Damit Gl. 24) zur 
Je 
Anwendung kommen kann, müßte allerdings A z < — also 
< 1 — 2 cm sein, was ausgeschlossen erscheint. Nun haben 
wir bei dieser Überlegung das e der Wolken sehr niedrig ab- 
geschätzt. Wir können anderseits versuchen, die Dielektrizitäts- 
konstante der Wolken aus ihren Werten für Luft und Wasser 
nach der Mischungsregel zu berechnen. Nach Hann 1 ) sind im 
a ) J. Hann, Lehrbuch der Meteorologie, 6. Auf!., S. 105 ff. 
