W. V. Bezold: IJntersuchungenuber dielektrisclie Ladung u. Leitung. 33 
und nun lassen sich ö' und ö'" nicht mehr aus der Formel 
entfernen oder wenigstens nur eine derselben, z. B. 
d' = d — d" — d"' 
und mithin ist jetzt eine Verschiebung der dielektrischen 
Platte zwischen den leitenden nicht mehr ohne Einfluss auf 
den Werth von V^. 
Dies übersieht man mit einem Blicke auf Fig. 5 und 
zwar auf die gebrochene Linie OBCD. So oft -j- ^3 = 0 
ist , sind nämlich die Linien 0 B und C D parallel , alsdann 
kann man aber die beiden Flächen Sj; S 3 mit dem constanten 
Abstande bei unveränderten Winkeln in 0, B, C und D 
beliebig zwischen S.^ und S 3 verschieben, ohne dass dadurch 
der Punkt D eine Verrückung erfährt. 
Sowie jedoch OB nicht parallel CD, is dies nicht mehr 
statthaft. Fällt z. B. CD steiler als OB, so bedingt eine 
Verschiebung der beiden Flächen S^ S 3 , d. h. des Dielek- 
tricums , gegen Sj zu ein Herabrücken von D , d. h. eine 
Vergrösserung von D D\ eine Verschiebung gegen S^ ein 
Aufsteigen von D. 
Es ergibt sich demnach als Folgerung: 
Stellt man eine planparallele dielektrische Platte zwi- 
schen die Platten eines Luftcondensators , dessen eine Platte 
geladen, die andere mit der Erde in Verbindung steht, so 
äussert eine Parallelverschiebung der dielektrischen Platte 
auf das Potential der geladeneii Collectorplatte keinen Ein- 
fluss , so lange sich auf den Oberflächen des Dielektricums 
keine oder gleichgrosse aber entgegengesetzte Elektricitäts- 
mengen befinden. Ist dies nicht der Pall , so muss es sich 
durch eine solche Verschiebung .sofort verrathen. 
Endlich lassen sich aus den Formeln über die Grö.sse 
der auf die leitenden Platten ausgeübten Kräfte noch Folge- 
rungen ziehen, die zu neuen Versuchen Veranla.ssung geben. 
Setzt man nämlich wiederum in den Formeln (5) q.^ — 
[1884. Math.-phys. CI. 1.] 3 
