W.v.Jiezold: Untersuchungenüber dielelctrische Ladung u. Leitung. 1^9 
Fläche Luft befindet, ein Maass für die wirkliche (effec- 
tive) Dichtigkeit der in dem betreffenden Punkte befindlichen 
Elektricität , in allen anderen Fällen nur für die schein- 
bare oder , ideale “ . 
Gesetzt nun , die Medien zu beiden Seiten der Fläche 
besässen verschiedene Dielektricitätsconstanten K, und K 2 , so 
hat man an dieser Construction nur eine kleine Modification 
anzubringen. Trägt man nämlich auf NN (Fig. 2) Längen ab, 
von denen die eine BN, =K^, die andere BN 2 = ist 
und errichtet man nun in N^ und N^ wieder die Senkrechten, 
so ist 
K.2 tg«2 ' K, tga, = — 4 /rp 
und mithin auch 
-T,N, 
oder T, Nj Tg N.^ = 4 
oder endlich, wenn man T,N, auf die rechte Seite der Figur 
überträgt 
T/T./ = 4/rp. 
Diese Linie T, Tg' giebt nun in allen Fällen ein Maass 
für die wirkliche Elektrisirung der betrachteten Fläche in 
dem Punkte 0 , d. h. für die Dichtigkeit der in diesem 
Punkte vorhandenen Elektricität, beziehungsweise für das 
Product aus dieser Dichtigkeit in 4?^. 
Betrachtet man die Figuren 1 und 2 etwas genauer, so 
sieht man , dass in Fällen , wo sich zu beiden Seiten der 
elektrisirten Fläche dasselbe Dielektricum befindet, die den 
Verlauf der Potentialfunction darstellende Curve eine Knick- 
ung oder Brechung erfähi-t, während bei verschiedener Di- 
elektricitätskonstante der zu beiden Seiten liegenden Medien 
sehr wohl eine solche Brechung vorhanden sein kann, ohne 
dass deshalb die Fläche thatsächlich elektrisirt ist. Diesen 
Fall hat man vor sich, .sowie in Fig. 2 T/ mit Tg' zu- 
